靜磁波
靜磁波
鐵磁體和亞鐵磁體等磁有序體中所傳播的自旋波的長波部分。磁有序體在熱擾動或微波場等因素的影響下，局部區域內對磁性有影響的自旋偏離原來的有序排列方向而發生進動。
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物質內部相鄰原子的電子之間的交換作用和磁偶極矩的相互作用，使這種自旋的進動狀態向磁有序體的其他部分傳播，成為自旋波。它是磁有序體中自旋的集體運動模式，其波長為10-3～10-8米或更短，取決於頻率和外加偏磁場。自旋波按波長可分為靜磁波、偶極矩-交換波和交換波三類。靜磁波的自旋波長介於10-3～10-6米之間，接近於磁體的線度，因而可忽略交換作用，但必須考慮邊界效應。
在鐵磁共振實驗的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.懷特和I.H.索爾特首次觀察了亞鐵磁體中的靜磁模。1961年，R.W.達蒙等研究了平面結構中的靜磁模。1965年,F.A.奧爾森在YIG（釔鐵石榴石）單晶上觀察到表面自旋波的傳播。70年代開始研究在 GGG(釔鎵石榴石)上外延YIG單晶薄膜中傳播靜磁波。
靜磁波在有限尺寸的磁介質中傳播時，磁介質內部和表面上的磁矩受到不同的偶極矩場作用，同時由於其磁各向異性而有不同的應力分佈，因而表面層的自旋所受的作用力矩與內部自旋所受的不同，從而出現不同的進動頻率。當靜磁波在磁介質體內傳播時，稱為靜磁體波。其能量在整個材料內按三角函數規律分佈，此時表面自旋可能不被激發而處於釘扎狀態；同樣也可能出現只有表面層被激發而進動的自旋模式，它沿表面層傳播，其振幅自表面向體內按指數律衰減，這種靜磁波稱為靜磁表面波。
參考書目