波阻

熱力學中，在絕熱過程中只要熵增加，過程中必然存在著有用能的損失。這種機械能的損失，可以作如下的解釋：當超音速氣流繞過物體流動時，產生激波，熵增加，速度降低，動量減小，因而必有作用在氣流上與來流方向相反的力，即阻滯氣流的阻力；另一方面，對於激起激波的物體，也必然受到與上述作用力大小相等而與來流方向相同的反作用力，即流體作用在物體上的阻力。這種與摩擦無關但由激波產生的阻力。稱為波阻。波阻的大小取決於激波的強度，激波越強，波阻越大。

1正文

正文

而當物體以音速或超音速運動時，擾動波的傳播速度等於或小於飛機前進速度，這樣，後續時間的擾動就會同已有的擾動波疊加在一起，形成較強的波，空氣遭到強烈的壓縮、而形成了激波。

空氣在通過激波時，受到薄薄一層稠密空氣的阻滯，使得氣流速度急驟降低，由阻滯產生的熱量來不及散布，於是加熱了空氣。加熱所需的能量由消耗的動能而來。在這裡，能量發生了轉化--由動能變為熱能。動能的消耗表示產生了一種特別的阻力。這一阻力由於隨激波的形成而來，所以就叫做"波阻"。從能量的觀點來看，波阻就是這樣產生的。

從機翼上壓強分佈的觀點來看，波阻產生的情況大致如下；根據對機翼所作的實驗，在超音速飛行時，機翼上的壓強分佈如圖所示。在亞音速飛行情況下，機翼上只有摩擦阻力、壓差阻力和誘導阻力。它的壓力分佈如圖中虛線所示。對圖中兩種不同的飛行情況壓強分佈加以比較，可以看出：在亞音速飛行情況下，最大稀薄度靠前，壓強分佈沿著與飛行相反的方向上的合力，不是很大，即阻力不是很大，其中包括翼型阻力和誘導阻力。

可是在超音速飛行情況下，壓強分佈變化非常大，最大稀薄度向後遠遠地移動到尾部，而且向後傾斜得很厲害，同時它的絕對值也有增加。因此，如果不考慮機翼頭部壓強的升高，那麼壓強分佈沿與飛行相反方向的合力，急劇增大，使得整個機翼的總阻力相應有很大的增加。這附加部分的阻力就是波阻。由於它來自機翼前後的壓力差，所以波阻實際上是一種壓差阻力。當然，如果飛機或機翼的任何一點上的氣流速度不接過音速，是不會產生激波和波阻的。

阻力對於飛機的飛行性能有很大的影響，特別是在高速飛行時，激波和波阻的產生，對飛機的飛行性能的影響更大。這是因為波阻的數值很大，能夠消耗發動機一大部分動力。例如當飛行速度在音速附近時，根據計算，波阻可能消耗發動機大約全部動力的四分之三。這時阻力係數Cx急驟地增長好幾倍。這就是由於飛機上出現了激波和波阻的緣故。

由上面所說的看來，波阻的大小顯然同激波的形狀有關，而激波的形狀在飛行M數不變的情況下；又主要決定於物體或飛機的形狀，特別是頭部的形狀。按相對於飛行速度（或氣流速度）成垂直或成偏斜的狀態，有正激波和斜激波兩種不同的形狀。成垂直的是正激波，成偏斜的是斜激波。

在飛行M數超過 1時（例如M等於 2），如果物體的頭部尖削，象矛頭或刀刃似的，形成的是斜激波；如果物體的頭部是方楞的或圓鈍的，在物體的前面形成的則是正激波。正激波沿著上下兩端逐漸傾斜，而在遠處成為斜激波，最後逐漸減弱成為弱擾動的邊界波。斜激波的情況也是一樣的，到末端也逐漸減弱而轉化為邊界波。在正激波之後的一小塊空間，氣流穿過正激波，消耗的動能很大，總是由超音速降低到亞音速，在這裡形成一個亞音速區。

M數的大小也對激波的形狀有影響。當M數等於 1或稍大於 1（例如）時，在尖頭（如炮彈）物體前面形成的是正激波。如果M數超過1相當多（例如），形成的則是斜激波。

正激波的波阻要比斜激波大，因為在正激波下，空氣被壓縮得很厲害，激波后的空氣壓強和密度上升的最高，激波的強度最大，當超音速氣流通過時，空氣微團受到的阻滯最強烈，速度大大降低，動能消耗很大，這表明產生的波阻很大；相反的，斜激波對氣流的阻滯較小，氣流速度降低不多，動能的消耗也較小，因而波阻也較小。斜激波傾斜的越厲害，波阻就越小。

波阻

波阻

正文

基本信息